曝光臺(tái) 注意防騙 網(wǎng)曝天貓店富美金盛家居專(zhuān)營(yíng)店坑蒙拐騙欺詐消費(fèi)者

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來(lái)表示，在低速（ 2*"(）時(shí)， 遠(yuǎn)小于 &，因流速變化引起的密度變化不大， "-基本上只隨速度改變，所以流管截面隨速度的增加而減小。在超音速氣流中，空氣的壓縮性變得如此顯著（表現(xiàn)為 大于 &），以致速度的變化所引起的密度變化量超過(guò)了速度的變化量，使密度的變化成為矛盾的主要方面。因此， "-的變化主要取決于密度的變化，形成 "-隨速度增加而減小。此時(shí)流管截面隨速度的增加而增大。
第二節(jié) 3激波與膨脹波
一、激波的形成
前面談到，在超音速飛行時(shí)，擾動(dòng)不能傳到飛機(jī)的前面去。因此，向飛機(jī)頭部和機(jī)翼前緣迎面而來(lái)的空氣，就不像在亞音速飛行那樣，在飛機(jī)來(lái)到之前，早已逐漸地感受到飛機(jī)的擾動(dòng)，而是事先絲毫沒(méi)有受到飛機(jī)擾動(dòng)的影響。飛機(jī)突然來(lái)到跟前，空氣就來(lái)不及讓開(kāi)，因而突然地遭到強(qiáng)烈的壓縮，其壓力、密度和溫度都突然升高，相對(duì)于飛機(jī)的流速則突然降低。這個(gè)壓力、密度、溫度和流速?gòu)臒o(wú)變化到突然發(fā)生變化的分界面就叫做激波。
二、激波的類(lèi)型
飛機(jī)在空中以超音速飛行時(shí)，相當(dāng)于氣流以超音速流過(guò)飛機(jī)，因此在機(jī)身和機(jī)翼 •(&•
 
前部氣流受到阻滯，即不斷受到壓縮而形成激波。隨著飛機(jī)外形與飛行馬赫數(shù)的不同，激波形狀也是不同的。
"正激波
為了研究方便，根據(jù)運(yùn)動(dòng)相對(duì)原理，把激波以速度 在靜止氣流中推進(jìn)的問(wèn)題，轉(zhuǎn)變成激波位置不變，波前氣流以速度 流向激波的問(wèn)題。此時(shí)流動(dòng)方向與波面垂直，稱(chēng)正激波。氣流通過(guò)正激波，壓力、密度、溫度都突然升高，流速由超音速降為亞音速，氣流方向不變。根據(jù)高速氣流的基本方程可以計(jì)算出正激波的波前、波后參數(shù)，此處不再詳述。
%"斜激波
波面與氣流方向不垂直的傾斜激波稱(chēng)為斜激波。空氣流過(guò)斜激波，壓力、密度、溫度也都突然升高，但在同一超音速來(lái)流 &’數(shù)下，它們的變化不像通過(guò)正激波那樣強(qiáng)烈。波后的流速可能降為亞音速，也可能仍為超音速。斜激波向后傾斜程度，通常用斜激波與氣流方向之間的夾角 來(lái)表示， 稱(chēng)為激波角。顯然，物體表面的轉(zhuǎn)折角 "越大，對(duì)氣流的阻滯作用越強(qiáng)。于是，斜激波的激波角 (也就越大，空氣通過(guò)激波后的壓力、溫度、密度變化也就越多。表面轉(zhuǎn)折角大到一定程度，轉(zhuǎn)折處會(huì)產(chǎn)生正激波。
通過(guò)理論計(jì)算，可得斜激波 角與氣流轉(zhuǎn)折角 "之間的關(guān)系以及斜激波波前、波后參數(shù)關(guān)系。圖表示在不同 &’數(shù)下，激波角 與氣流轉(zhuǎn)折角 "（即物面轉(zhuǎn)折角）之間的關(guān)系。如已知來(lái)流 &’數(shù)及氣流轉(zhuǎn)折角 "即可通過(guò)這個(gè)曲線查出激波角 。有了激波角 的數(shù)值后，還可通過(guò)其他曲線，查出激波后的氣流參數(shù)。

圖  )* )+,激波角隨波前氣流馬赫數(shù) &’和楔面轉(zhuǎn)折角 的變化
•*%•

 
從圖  " "看出，在同一 %&數(shù)下，轉(zhuǎn)折角 越大，激波角 "也越大。對(duì)應(yīng)于每一個(gè) %&數(shù)，有一最大的轉(zhuǎn)折角 ’&(，當(dāng)轉(zhuǎn)折角超過(guò)這個(gè)最大值后（  ) ’&(），物體產(chǎn)生的擾動(dòng)很強(qiáng)，擾動(dòng)傳播速度大于流速，使斜激波離體，所以在曲線上找不到對(duì)應(yīng)的激波角。如前緣曲率半徑較大的機(jī)翼，對(duì)氣流阻滯作用強(qiáng)，在其前緣產(chǎn)生脫體激波。從曲線中還可以看出，在同一 角下， %&數(shù)越大，激波角 "越小。這種情況類(lèi)似 %&數(shù)增大，馬赫角 減小的情況。
*圓錐激波
如果超音速氣流流過(guò)圓錐，則從圓錐的頂點(diǎn)處開(kāi)始產(chǎn)生一道圓錐激波，如所示。由于流過(guò)錐體時(shí)氣流是對(duì)稱(chēng)于中心軸線，而從圓錐頭部沿整個(gè)錐面向四面八方均勻散開(kāi)的，沿著錐面往下游流去，錐體橫截面積越來(lái)越大，在相同流量下，流線離錐面的距離會(huì)越來(lái)越小，即流線越來(lái)越向錐面靠攏。而二元楔形體，氣流只能在上下兩個(gè)方向轉(zhuǎn)折，同一個(gè) %&數(shù)， 相同時(shí)，氣流流過(guò)錐體擾動(dòng)擴(kuò)散范圍是三元的，因此氣流受壓縮的程度比楔形弱，即圓錐激波比平面激波弱。這樣，所形成的激波角 "錐 + "楔，這是圓錐激波一個(gè)特點(diǎn)。圓錐激波的另一個(gè)特點(diǎn)是氣流流過(guò)圓錐激波后，氣流方向并不立刻與錐面平行，而是不斷改變其事項(xiàng)在小和方向，就是說(shuō)圓錐激波后的流線是彎曲的，而平面激波后的流線立刻與楔形體有面平行保持一直線。平面斜激波與圓錐激波都是斜激波，這是它們的共同點(diǎn)。只要激波角 "大小與波前馬赫 %&給定，那么波后參數(shù)是一定的，即 "錐 , "楔時(shí)，圓錐激波后的物理能數(shù)與平面斜激波后的完全相同。
三、膨脹波
上面討論了激波，氣流通過(guò)激波，壓力、密度、溫度增大，即氣流受到了壓縮。
超音速氣流流過(guò)凹角的流動(dòng)將產(chǎn)生斜激波。這種流動(dòng)與前述的繞楔形體的流動(dòng)相類(lèi)似。可以看到，凹角的頂點(diǎn) -對(duì)氣流產(chǎn)生一個(gè)擾動(dòng)，擾動(dòng)的邊界波為激波，波后氣流受到 -處轉(zhuǎn)折角 .的影響，氣流受到壓縮。如果轉(zhuǎn)折角 無(wú)限小，則擾動(dòng)的邊界
波將退化為馬赫波，是一種弱壓縮波。馬赫波的傾角為馬赫角  , &/0123 %& 。如果
物面有兩個(gè)連續(xù)的微小轉(zhuǎn)折，則將產(chǎn)生兩道馬赫波。由于壓縮波后氣流速度與馬赫數(shù)降低，所以后一道馬赫波的馬赫角 4將大于前一道波的馬赫角，如圖  " "5所示。因此，這兩道波必然會(huì)在氣流中某處相交，形成壓縮強(qiáng)度較大的波。如果轉(zhuǎn)折點(diǎn)很多，如圖  " "5中的 -，6，7.，則最后形成的壓縮強(qiáng)度必然很大，這就是激波。如果這些轉(zhuǎn)折點(diǎn)又無(wú)限接近，結(jié)果形成一個(gè)有限大的轉(zhuǎn)折角，則激波將在這個(gè)轉(zhuǎn)折角的頂點(diǎn)開(kāi)始。這再一次說(shuō)明了激波是無(wú)數(shù)弱擾動(dòng)波（壓縮）的疊加。超音速氣流遇到壓縮擾動(dòng)時(shí)，就會(huì)產(chǎn)生激波。
••
 

圖  " "%無(wú)數(shù)馬赫波疊加成激波
與上述情況相反，超音速氣流繞凸角流動(dòng)時(shí)，氣流將產(chǎn)生膨脹。如果轉(zhuǎn)折角很
小，則擾傳播界面也將是一道馬赫波。圖中用虛線表示膨脹的馬赫波，用實(shí)線表示壓
縮馬赫波。由于氣流膨脹后， &，，’降低，速度 (增大，因此波后馬赫數(shù)增大，即 )*+
, )*。如果壁面有幾個(gè)轉(zhuǎn)折，則后一道馬赫波的馬赫角將小于第一道波的馬赫角，
即 " , " +, " ..。如果這些轉(zhuǎn)折點(diǎn)無(wú)限接近，形成了一個(gè)有限大的轉(zhuǎn)折角，則這
　
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